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发表于 2008-5-15 21:47:35
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8 a0 V/ d3 d; t' x6 S变压器励磁涌流的分析与研究( f/ c+ d! |; F
彭静萍1,秦红霞2,贾晋1,张俊芳1
& ]' {6 H& }; i3 N7 I3 d9 F' B(1 南京理工大学,江苏南京210094,2 北京四方继保自动化股份有限公司,北京,100085)
! k* h- G, u1 ]6 w; m4 d) Z- j5 m摘要:论文对变压器励磁涌流的产生机理和其性质进行了
/ T j T% k9 `! c3 [分析和研究,采用MATLAB 软件进行仿真,结果证实理论
4 U" M# \& h( _8 d" ^, i分析的正确性。探讨了变压器合闸初相角、饱和磁通和剩磁/ I* ]& @" n# s' o* s
对励磁涌流的影响,在理论研究的基础上,利用仿真进行对
8 o" T0 F7 L. A* k" s, U比分析。研究了变压器励磁涌流的各种鉴别方法和抑制方: |# ~" L/ P+ V" c2 Z% K
法,其中对二次谐波制动鉴别方法和控制三相合闸时间的抑
3 ^, |" f4 [# h4 O+ c* T制法作了仿真分析。! X" ]6 i/ D! W/ m5 s" ^# P9 P- q
关键词:变压器励磁涌流合闸初相角饱和磁通剩磁
3 y" F/ H5 P% e7 L- R0 引言
, X) D8 Z; P/ O8 e8 M2 H5 d/ T电力变压器在空载投入电网或外部故障切除0 u2 Q4 x ?* z5 w; m
后电压恢复时,由于变压器铁芯磁通的饱和及铁芯
1 r2 T- E( ]) C' g材料的非线性特征,会产生相当大的励磁电流,称
7 }" l m. s- r3 h8 c( e为励磁涌流[1]。) h4 R/ b8 R; b0 |9 |- F3 V) {
励磁涌流的数值很大,有时可以达到额定电流$ }) L; C4 s: \; Z J
的3~8倍,可能导致变压器差动保护误以为是故障- c+ B' D- H( D, m, D q
电流而动作[6]。同时励磁涌流会造成绕组变形,从
6 x h1 C+ x: `( k1 r" u而减少变压器的使用寿命。励磁涌流中含有的多个+ h- e+ \: ^: ]* ?; `1 {7 Q
谐波成分及直流分量,将会降低电力系统的供电质3 u* o5 u8 e; I4 Y4 I6 n' g
量,涌流中的高次谐波对连接到电力系统中的敏感
- Y& [. |2 k0 y1 v电力电子器件有极强的破坏作用[9]。' m9 j2 x5 Z# b, j0 R$ e- Q$ b/ _
近年来,我国远距离输电系统越来越多地建
7 F4 z# E" E4 g+ W5 r成、运行,超高压、大容量电力变压器不断投产,
2 P. e8 p/ J/ w! a对变压器保护的可靠性和快速性提出了更高的要
& F% j; X) k/ n( i求。但是,国内变压器保护的发展却远远落后,其
X( F% C/ k9 C; ?! y保护正确动作率长期偏低。如何躲开变压器励磁涌) `! t, M6 g( D+ ? n
流的影响,对提高变压器保护动作的正确率以及改
x+ c, x2 y- e, v3 R8 B善电力系统的供电质量有着重要的意义。
) L+ A5 X( ]( b$ d1 变压器励磁涌流的产生及其特性
9 _ J9 F1 D a- f; N' N图1.1 变压器铁芯磁化曲线9 o4 u- p! z% h7 Y& i6 y- F
图1.1所示为变压器铁芯磁化特性[1]。设饱和磁/ L, a: W- c9 e+ a
通Φs,将饱和曲线近似看作直线ΦsP。当Φ<Φs时,5 P$ B6 M1 f- T1 E! l
ie≈0 (即励磁涌流小的不可比拟);当Φ>Φs时,
) I' a) X1 T4 Wie 随Φ线性增长,即ie与Φ波形相同。令电压过零( g. v9 C4 C" d4 c0 W
时合闸,对应外加电压为u,铁芯中必有稳态磁通
# s3 C' A" c( |( q- Q6 WΦ(t),因为,u=dΦ(t)/dt,所以有. N& K, J, k4 h( h l' C1 C
   
& P9 X3 x4 Y: v, K* Y 2 ^; B$ @! u r' a& \
m; {/ r% u- w( W/ H3 S
m x
2 w* g# n2 s+ Z; ]! dt udt u sin t+ dt
2 U$ F8 c5 p j7 I- p* C2 p! Tcos t+* k; T, }3 }* h0 b
 
J% e/ C7 r) P; m; o- A " u9 f* `4 A# m, A! ^8 t
  6 I5 Z. [7 E+ A1 Q
   
& W# o0 s3 T. A8 c7 m  (1.1)
}. A3 {* }3 ~; z9 m式中Φm为稳态磁通的幅值Φm =Um/ω。
% J! {; f0 K" d7 ]设Φr 为空载合闸前的铁芯剩磁,合闸瞬间,t =: Y0 W3 O8 d$ V0 p' S c: z) C( A
0,式(2.1)成为2 t9 a$ h2 m, o1 P: r: I
 0  m cos  x (1.2)
$ {0 f7 r. u. P* d* L1 [/ E由磁通守恒定律得: Φr=Φ(0),代入式(2.2)
& ~5 x2 z p$ e! v3 i* x求解Φx得( W5 ^ o3 Z( Q: w. N+ A4 b
  m x  t   cos   (1.3)
; f; V5 {1 I0 ~' O( f$ U' f将式(2.3)代入式(2.1)得" P" n f4 f# a% J: ~
    m m x  t   cos  t+   cos   (1.4)" V6 N) t, u, ?$ i+ O
图2.2 就是所示的空载合闸铁芯磁通。由图1.2
4 f$ [& x+ b8 l& s3 U2 u, ?可作出对应Φ(t)的励磁涌流ie(t),如图1.3 所示。7 f7 ], z1 X7 b/ J+ U$ B
图1.2 空载合闸铁芯磁通) L! e4 w7 j) [: _) ^' a
2( B. S# u+ Z1 i$ | p! }! o/ N
图1.3 励磁涌流的变化曲线% Z7 B- X( p. p+ {: i' h& R& R
变压器励磁涌流有三大特点[3]:+ N" [& w: \# _7 f
a) 含有较大成分的非周期分量,往往使涌流偏
4 e4 r8 J4 N$ {. @9 U向于时间轴一侧。6 [/ {8 r$ h# Y* X7 h2 [1 _# ?0 d8 f
b) 含有丰富的高次谐波成分,其中以二次谐波3 f% ~6 a% F6 X
为主。
3 C9 O7 E' B% e( R7 B8 T ac) 波形存在间断。8 b n& M7 x/ P' C
从上述分析可以看出,变压器励磁涌流的大小
X" R. p& ~5 l与变压器合闸初相角、剩磁大小、饱和磁通等因素
8 X6 U, o; v6 i* j) j' p有关。2 I( D$ v( R9 b+ F0 Q- e
2 变压器空载合闸时励磁涌流仿真+ J7 K' T( ^- U) H& s4 r6 P. h1 ?
图2.1 是变压器空载合闸时励磁涌流的仿真分
* A2 j! }: Y' D9 B析模型。一台三相双绕组变压器由一个500kV、60Hz% E; @: P- s9 {( T
的等效电源供电,变压器的额定容量为450MVA,绕' X* X, K6 p0 p8 o( S, n3 L$ {
组联结方式为Y0/Δ,额定电压为500/315kV,额定0 R. |9 T* l2 w1 r) @8 m
频率为60Hz。图2.2 和图2.3 为变压器的电路模型$ b- E; E0 a( R$ t
和饱和特性曲线[2]。
/ |% K8 m4 w) H1 m J& `图2.1 变压器空载合闸时励磁涌流的仿真分析模型3 F: Q4 A- s! k" T# U0 i3 N
图2.2 变压器的电路模型! G: {" f6 {' V/ u! V* q
图2.3 变压器的饱和特性曲线
( d/ p; h3 h% L各参数取值如下:R1=0.002,L1 =0.08,: W5 u, G' E; L2 k
R2=0.002,L2=0.08,Rm=500,饱和特性(对应图4.3( B6 E8 t4 y6 G' o
中的1、2、3点)是[i1=0,Φ1=0;i2=0.0,Φ2=1.2;
2 O+ \. Z& f4 e3 e5 Ii3=1.0,Φ3=1.52],三相剩磁ΦA0=0.8,ΦB0=- 0.4,
0 G( i( m9 H! s1 e- l! iΦC0=0.4。
6 H9 J, M( v3 _' ?* q" y3 变压器励磁涌流的鉴别方法
0 w) Z) u( G9 j1 L为了防止变压器差动保护误动作,必须对变压
# x4 K. Y& \8 A器励磁涌流与内部短路电流进行鉴别。目前在实际
0 B f% Y e, L. I( I5 O中运用比较多的有二次谐波制动、虚拟三次谐波制
7 R9 B& k# r% Y( M5 Y动、间断角原理、波形对称原理、波形拟合法等[7][8]。
! B1 p V% M; d% ]) _9 m$ ~' ]' l二次谐波制动法的判别式为当出现励磁涌流0 Q/ A: F' x" v4 ]6 b) k
时,有Id2  kId1。式中Id2和Id1分别为差动电流中的
$ X- ~1 n: @3 m: n# `/ D4 O* a5 D二次谐波电流和基波电流的方均根值;k为二次谐波
9 b' V' C. W/ P Y' w k制动比[5]。4 F: ?6 z8 _8 \
二次谐波制动比有二种计算方法:
( @, p( L( I) _ t# {7 f' n" f, fa)谐波比最大相制动
. \$ a9 {" ?0 xmax(Ida2/Ida1,Idb2/Idb1,Idc2/Idc1)  k
4 f! y( B7 K8 |( `: w' N8 L Ib)分相制动
' Q3 T( n- H: K2 g) a6 qmin(Ida2/Ida1,Idb2/Idb1,Idc2/Idc1)  k
. m d' I2 g4 d6 M( G以上式中,Ida2,Idb2,Idc2分别为三相差流二次
1 s+ f& y9 `( C* f$ v谐波,Ida1,Idb1,Idc1分别为三相差流基波。
Y- X7 P3 S9 H' p- _% q谐波比最大相制动可以保证励磁涌流时保护
; z V+ \( {# H+ Q. ^ M0 C! d. w不误动,但容易使保护延时。按故障相制动可较大
" |1 X0 Z& @0 C: D) t8 v7 G改善最大相制动方式动作延时长的不足,其缺点是% V. b. M |8 _' i" |
由于只以一相的谐波比制动,可能导致误动。分相
) }! W5 Z, \, I' p制动方式能迅速动作,但有误动问题。综合相制动! C3 s @8 Y: F* ?; H5 Z/ @$ F
方式能在保证不误动的前提下,提高速动性。
1 Z- p/ y7 ?, }8 t分别对的谐波比最大相制动和分相制动进行
" ~- K2 C& \$ Z/ h仿真。变压器饱和特性是[i1= 0,Φ1=0;i2=0.0,% ?/ }; w3 S- }8 n- r( L8 x1 m
Φ2=1.2; i3 = 1.0 ,Φ3 = 1.52],A相剩磁为0.5。
3 Y! w( M. T ?7 Q设k取值0.15。
7 C4 U6 }" P; |5 ca) 谐波比最大相制动
& F$ V! K4 C9 g谐波比最大相制动系统如图3.1 所示。
% [& y5 n( v& V( A3 m3
0 l9 n/ p ]5 U) e |5 J6 o图3.1 谐波比最大相制动的subsystem模块图: q+ }& m0 N E7 h& d3 v+ v4 W
谐波比最大相制动输出结果如图3.2 所示,其) Q: q1 o( G+ V8 ^$ m* s" s
中1 表示工作正常,0 表示制动。
; }! K {% M0 J# q* t- o7 \图3.2 谐波比最大相制动的输出结果
( W9 W/ A% y7 j& {# K# w+ Ob) 分相制动' ~, I! M( V6 H0 g- T# r
将谐波比最大相制动系统图中的max模块换成
" N4 J- O& r( H/ J: Zmin模块即为分相制动系统图。, u9 o' ~4 b/ a J
分相制动的输出结果如图3.3所示。其中1表示
( j8 U+ b6 h. P4 s工作正常,0表示制动。( \# S4 {, z/ I- a V$ `; N
图3.3 分相制动的输出结果
" B' S7 Y U( b由图3.2和图3.3,谐波比最大相制动比分相制
* @# m& J" D/ r+ m/ V, ?; a/ C2 a动反应慢,在变压器空合于故障时保护延时,但分" V! h6 {% h) e" @% O6 n$ s9 [
相制动容易导致误动。因此,如果将它们结合起来
) @. |% d4 Q: B: l* h组成综合相制动(max(Ida2,Idb2,Idc2)/max(Ida1,/ I1 u7 V9 k# Y
Idb1,Idc1)  k)会获得更好的效果。
: `/ o! e3 _: z5 F0 ^/ c: C4 变压器励磁涌流的抑制技术
7 |: P& T. n& U+ E6 a1 ]由于励磁涌流对电力系统会产生很多不利影, i9 O: T! r1 F8 _* o3 C
响,其抑制技术受到广泛关注。目前,削弱励磁涌
$ T( y& e4 F' P6 Q( ?0 k# m流的方法主要有三种[9][10]:串联电阻;控制三相开0 W$ g! ~( l; L
关合闸时间;在变压器低压侧并联电容器。其中,3 q0 `- J8 C$ c, k- o4 l) H0 \
由于控制三相开关合闸时间从原理上不需要附属
' d! w6 P5 f) T6 `4 J7 f设备,相对另外二种方法有一定优势。
: u/ m' {- k8 Y" F' w( D图4.1 变压器励磁涌流延迟合闸抑制法的仿真系统模型
+ w- B5 r) W9 @论文对控制三相开关合闸时间的抑制法进行
3 e* V: @$ o8 C0 Z3 |. e- Y* _" Q, O, O仿真。仿真系统模型如图4.1所示。仿真模型中,
. p$ Q" X2 i& o/ e9 e等效电源、变压器和负荷的参数均和上述设置相
J ?# q5 X |# m, O同。变压器A相在外加电压900时合闸,B、C两相在 ]9 ^) o! g5 { S
两个工频周期后合闸。仿真结果如图4.2所示。
' ` ~+ J) v+ M2 b" E图4.2 控制合闸时间时A相电流, d( A! O- X4 h6 t, B. c. m, d3 m
图4.3 没有控制合闸时间时A相电流, R' v- G% [( R: }
图4.3为没有控制合闸时间时A相的电流波形: y6 V& w1 G6 S& _
图。比较图4.2和图4.3,可以看出,采用抑制策略
0 G; ^& p! E6 W; V8 s+ S后,涌流幅值明显减小。
E/ u' O; C1 I' L3 `4 V5 结论/ ^* v! h- a; x$ G& d
本文对讨论变压器励磁涌流的二种鉴别技术,
' H4 p: t# o: T M+ L' r0 L6 D并且对鉴别方法进行了仿真比较,二种方法各有优
2 z ]: ?7 |7 d缺点,而且优缺点相互补充,在具体运用中应该将
' ~! Z/ G3 j* C: b0 W; k其结合起来,充分发挥各自优点。最后论文对励磁
( y3 ^9 {$ U$ g8 c9 `涌流的抑制技术进行了探讨,从仿真结果来看,控4 z5 T9 a2 j5 w( e3 M; w
制三相开关合闸时间能够有效抑制励磁涌流的幅9 _+ z, u4 \) L% {6 z8 Q- e
值。: M0 c' p- t [ {
4' L2 ~6 ]/ e5 }
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9 r; f7 z* t! G; ]) y2 B, [[9] 郝治国,张保会,褚云龙等.变压器空载合闸励磁涌流抑制技术研 T- `, ^. K3 J; t; S! H* c
究.高压高电,2005,41(2):81~84
2 R5 ~( p" F8 u[10] 李琥,段乃欣,周海洋等.两种削弱励磁涌流的方法.继电器,2003,0 N( D2 l) e" E
31(4):35~37
7 P0 u$ C+ U9 a+ u# B' j* K d作者简介:
/ ~, Y8 ^, y8 h彭静萍(1983-),女,江苏,汉族,硕士研究生,主要从
5 _+ M* b4 n6 N. D事电力系统运行和控制方面的研究。Email :
: c) W, t: f; gpengjingping@smail.njust.edu.cn。6 Y" y3 W9 h+ U& K. T! y6 t
秦红霞(1971-),女,新疆,汉族,工程师,主要从事电力系
! B) g: w2 q! l6 I3 E1 b; ^统微机继电保护方面的研究。, |* ?3 Z/ D* L
贾晋(1983-),男,安徽,汉族,硕士研究生,主要从事2 T+ _7 X% F) }4 o: x N% _0 s
电力系统运行和控制方面的研究。Email :, E# X9 a6 w% q- c
jiajin@smail.njust.edu.cn。) c$ o, u P% P" n" K. B1 o B6 r
张俊芳(1965-),女,陕西,汉族,副教授,主要从事电力系+ @( X, V# V. c3 K
统优化、运行与控制等方面的教学与研究。 |
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